4.6.1  两绕组电抗器

在同一铁心上制作两个绕组的电抗器如图4.23a所示。两个绕组分别称为一次绕组和二次绕组，这些绕组的匝数为N₁和N₂。假设完全磁耦合^[13]，铁心平均截面积为A，平均磁路长度为l，磁导率为μ，根据式（4.38），当施加电压e₁时电流i₁流动且持续增加，从而产生磁动势（electromagnetic motive force，单位为AT^[14]）N₁i₁，在铁心内部形成磁通Φ（铁心内全磁通）。在电流和磁通间有N₁Φ=L₁i₁（总交链磁通量）的关系成立，其中L₁是绕组的电感。随着磁通的变化，在一次绕组的端子上会感应出式（4.38）所示的电压e₁，该式表示法拉第电磁感应定律。

图4.23 两绕组电抗器的构成及其等效电路

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磁通Φ由电流i₁产生，为了和其他电流区别，也可称其为励磁电流i_m^[15]。e₁×i₁的积作为功率注入到电抗器中，在电抗器中磁通Φ所积蓄的电磁能量W如式（4.39）所示。因此，电抗器是电磁能量的储存元件，在电抗器中的电流增加或减少时伴随着能量的增加或减少，这些动作过程也被称为蓄势或释势（参考3.4.2节）。一般来说，电抗器电流的阶跃变化会引起瞬间无限大能量的增减，但实际上这是不可能的。

在磁通变化的场合，绕在相同铁心上的二次绕组也会感应出电压e₂，即

带有两个绕组的电抗器等效回路如图4.23b所示，根据绕组的卷绕方法，图4.23b中的黑点•表示一次和二次绕组产生的电压和电流的极性，它与图4.23a中的绕组黑点相对应，表示同名端。带有两个绕组的电抗器可以作为两绕组电抗器或者作为变压器使用。