几种规则形体上瞬变电磁剖面异常特征
1.水平圆柱体上同点装置的剖面异常特征
如图4-18所示为水平圆柱体上的物理模拟实验结果。由图4-18可见，不同测道的剖面曲线在柱顶上均出现有单峰异常。异常随测道时间的延长而衰减，其衰减速度决定于时间常数τ。
式中：μ为磁导率；σ为电导率；a为柱体半径。
研究表明，球体上也出现对称于球顶的单峰异常，但球体的时间常数τ球=μσa2/π2，τ柱=1.8τ球。故在半径a相同的条件下，球体异常随时间衰减的速度要比水平圆柱体快得多，异常范围也比较小。
2.板状体上同点装置的剖面异常特征
（1）不同产状薄板上的异常特征。
导电薄板上的异常形态及幅度与导体的倾角有关，如图4-19所示。当α=90°时，由于回线与导体间的耦合较差，异常响应较小，异常形态为对称于导体顶部的双峰；矿顶出现接近于背景值（噪声）的极小值；不同测道的曲线，除了异常幅度及范围有所差别外，具有与上述相同的特征。
图4-18 水平圆柱体上物理模拟剖面曲线
（铜柱：直径为8cm；长41.7cm；h=5cm；重叠回线边长为10cm；点号距离为4cm）
图4-19 不同倾角板状体的异常比较
（导体模型：铅板尺寸为70cm×40cm×0.1cm；h=5cm；矿顶位于60号点；重叠回线边长为10cm；t=1.2ms；α=45°）
当0°＜α＜90°时，随着α的减小，回线与导体间耦合增强，异常响应随之增强，但双峰不对称，在导体倾向一侧的峰值大于另一侧；极小值随α的减小而稍有增大，其位置也向反倾斜一侧有所移动。两峰值之比主要受α的影响，据物理模拟资料统计，α与主峰和次峰值之比A1/A2的关系为
如图4-20所示，在倾斜板的情况下，不同测道异常剖面曲线形态有所差别，随测道从晚期到早期，极小值变小但量值增大，并往反倾斜一侧稍有移动，双峰变得越来越不明显。异常形态的这种变化反映了导体内涡流分布随延迟时间的变化。
当α=0°时，回线与导体处于最佳耦合状态，异常幅值比直立导体的异常大几十倍，出现异常时，曲线主要呈单峰平顶状（图4-19），同时在近导体边缘的外侧，出现不明显的次极值或挠曲。
（2）直立厚板上的异常特征。在电磁法中，板状体的薄与厚是相对于趋肤深度而言的，时域电磁法中的趋肤深度表达式为
可见，趋肤深度决定于导体的电导率σ及场扩散时间t。如果板厚大于δ×10%，那么该板可以认为不再属于薄板，异常特征也随之有所变化。
直立厚板的异常响应如图4-21所示，早期道的异常具有等轴状体异常响应特征，而晚期道的响应逐步转化为对称于矿顶的薄板异常（双峰）。这是由于在早期，板体厚度相对于趋肤深度δ而言属于厚板，涡流分布主要集中于矿体顶部，出现类似于等轴状体的异常；到了中、晚期，板相对变薄，涡流将向下分散，其分布逐渐趋向于在板体中。这种异常类型转换的时间与矿体纵向电导值有关，纵向电导值小，其转换时间便早；所谓薄板，就是不出现这种转换的板体，它的异常仅出现双峰形态。
图4-20 倾斜板上不同测道的异常剖面曲线
（导体模型：铅板尺寸为80cm×20cm×0.6cm；h=5.5cm；顶点都在0号点；重叠回线边长为5cm）
图4-21 直立厚板的异常剖面曲线
（导体模型：铅板尺寸为30cm×25cm×3.5cm；h=5cm；α=90°；回线边长为10cm；点号间距为4cm）